DYNAMIQUE DE I, ELECTRON. 



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'"' + 20;?' 



:., = {v + c)f. + ~pt', X, = {v — c)f. + - pf 



2' 



]3aiis les expr.'ssioiis ])our a;, et x.^ on peut (railleurs négliger |^j/'. 

 Sans effectuer complotcment les intégrations^ nous pouvons en déduire : 



1°. A mesure que l se rapproche de ztu-o^ % tend vers ^j. Pour don- 

 ner tout à coup une accélération on n'a donc ])as besoin d'augmenter 

 subitement la force extérieure^ comme c'est le cas ])our un corps à 

 masse positive, Jii de la diiiiinuer, comme ce serait le cas si le corps 

 avait une masse négative; la force ])cut rester invariable au com- 

 mencement. 



2°. les tenues contenant la première puissance de / fojit défaut et 



—,- = 0. La courbe § = /''{/) ne jn-éscnte ilonc pas même un point 



anguleux, ce qui est d'accord avec hi reinarqiu^, faite ci-dessus, qu'il ne 

 se présente un point anguleux que dans le cas où la vitesse varie d'une 

 nianicre discontinue. 



3 '. Si nous exaiiiinoiis le signe du tenue supplémentaire dans le cas 

 ou i est très petit, ]io\is n'avons à prend l'e en considération que les ter- 

 mes en fi. 11 y aurait aussi des termes en fi lo// l , mais on reconnaît que 

 leurs coefficients s'annullent. Si l'on intègre aussi loin que cela est néces- 

 saire, 0)1 trouve: 



le-* (fi{v'^ — c^) f + c^ 



S „2 + 



3 v 



log 



-^i^'lapfi. 



Comme -)- § est la force du cliauip [)ro[)re de réleclrou, - - § est la 

 force extérieure nécessaire. Nous voyons ainsi ((ue le terme supplémen- 

 taire a le même signe que p, de sorte qu'une accélération exige une 

 augmentation de la force extérieure, un ralentissement nue diminution. 



Nous voyons donc que la façon dont se comportent les électrons qui 

 se meuvent avec une vitesse 2S, bien qu'elle diffère considérableineut, à 

 plus d'un point de vue, de celle des corps soumis aux lois de la méca- 

 nique ordinaire, ne présente toutefois en aucune manière le caractère 

 paradoxal que l'on déduirait de l'expression „masse négative"; rien ne 



