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n. KAMEIÎJJNGH ONNBS. 



décrites dans les paragraphes précédents nous en donnent le moyen. 

 En effet, si nous revenons aux conditions données par M. van dek 

 Waa[,s pour la coexistence de deux phases , savoir 



fd-W /d-^\' ^d'W ^dû^\' , 



WJ - \jh) ' Kdl,) ■= KdJ ' ^^ = ^- 



où le signe ' se rapporte à l'une des phases et le signe " à l'autre, nous 



reconnaissons que les phases coexistantes sont telles que /y.^, con- 



■ -i f , ,. ■ \ d\b d\b 



sidere comme lonction de et —, prend deux fois la même valeur 



pour un seul système de valeurs de ces variables. 



Si nous examinons maintenant quelle est l'allure d'une courbe [z^ 

 = const. à travers le réseau curviligne des lignes de pression et de 

 substitution en projection xv, et que nous transformons ce système de 

 courbes en un autre qui est rectiligne et rectangulaire, et sur lequel est 



d^ 



mesurée, le long de l'axe des ordonnées, une fonction convenable de 



dx' 



et le long de l'axe des abscisses une fonction convenable de , - , nous 



d-4j 

 dv ' 



trouvons que la courbe [y. ainsi transformée prend la forme d'une boucle, 



dont le point double correspond aux valeurs de 'y- et '^- qui se rap- 



dv dx 



portent à la composition et au volume des phases coexistantes. 



Pour la représentation de pij, j'ai pris comme ordonnée (iig. 3) 



une fonction s = ff ^ J telle, que les lignes de substitution relatives 



à des valeurs régulièrement croissantes de cet .s étaient équidistantes 

 dans le plan xv, pour de grands volumes. Pour déterminer * de cette 

 façon, je n'ai pas considéré un volume intîniment grand, ])our lequel 

 ou aurait 



1 d>t 

 jjf dx 



1 dj^ ' 

 JtT dx 



pie (voir aussi Kamerlingii Onnes, Verh. Kon. Akad. v. Wet., X^H, p. 13, 

 1881) et fait remarquer à la page 744 que le potentiel thermodynamique permet 

 d'opérer d'une manière analogue pour des mélanges. 



