SlIKlfACB \p DE VAN DER WAALS, 



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des superpositions^ la courbe eu pointillé celle qui résulte des équatious 

 de M. KuENEN. Quant à la ligue en trait plein, elle se rapporte au 

 uiéliiuge idéal qui sera traité au paragra.phe suivant. 



Au sujet des températures critiques, il n'y a pas à déduire grand' 

 cliose des équations de M. Kuenen. Pour les valeurs entre parenthèses, 



dans le tableau précédent, a a été calcidé au moyeu de —, oi^i nous 



avons pris pour A" les valeurs données entre crochets par M. Kuenen. 

 Les températures hors des parenthèses dans le même tableau ont été 

 calculées au moyen do valeurs de a, obtenues par interpolation entre 

 les valeurs de a que M. KukmîN a données séparément pour div^erses 

 températures. 



Ce n'est que pour le secoiul mélange que nous trouvons une valeur 

 acceptable jiour 7',,.,. — 7';,./, , notamment 20°; mais il est évident que cette 

 différence ne saurait devenir négative comme on le déduirait de cette 

 façon pour x =■ ''j^, ou nulle comme pour x = 'Z,. De sorte (|ue les 

 valeurs déduites des équations de M. Kiienkn" ne sauraient 2)laider 

 ni pour ni contre celles que nous avons trouvées par la méthode des 

 superpositions. 



Pour le moment il n'y a. donc pas d'autres arguments que ceux déduits 

 des écai'ts du volume critique, dont il vient d'être question, pour justi- 

 fier un doute au sujet de la possibilité d'exprimer par les formules, que 

 M. VAN DEK, Waals a douuées pour les éléments critiques des mélanges 

 homogènes, combinées à l'égalité Ta^= X.,. introduite par M. Kde.ntbn, 

 les éléments critiques des mélanges homogèTies, dans le cas des expé- 

 riences de M. KuENEN. 



3. Afin d'obi,enir pour les constantes Xj,, Xjj, K^^, h^^, b^^, b,^^ 

 des é(|ua.tions 



^-^v^b^ T{o + vb^' 

 K,, = ./Cl, ..B^ + %K,.,x(\—'x) + Â',, [\^xf 

 h,, =6„ x''+^Zb,, x{l — x)^\-b,, (1 — .(O^ 



[p = pression en atmosphères, v = volume exprimé au moyeu du 

 volume normal théorique, li = constante des gaz, T = température 



