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V. A. H. SCHREINKMAKERS. 



bas. Mais si nous admettons que le point de fusion de (J est plus olevé 

 que celui de // et B, les rapports sont tout autres, comme nous allons 

 le voir. Nous partons de nouveau d'une température assez basse pour 

 que la surface Ç,m soit située au-dessous de Tautrc. A mesure que la 

 t(ïinpératur(! s'élève les deux surfaces se rapprochent Tune de l'autre, 

 et si yl a le point de fusion le plus bas, le premier coutact des deux 

 surfaces a lieu sur la ligiu.' limite yl; mais si c'est 7^ qui a le point de 

 fusion le ])lus bas^ le contact se produit évidemment eu premier lieu 

 sur la ligne limite //. Admettons que c'est A qui fond à la plus basse 

 température. Alors la première intersection des deux surfaces s'observe 

 dans le voisinage de la ligne limite yt , et on reconnaît aisément à la 

 situation des deux surfaces que les deux courbes limites de la bande 



Fig. 6. 



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hétérogène, savoir l'isotherme de fusion et l'isotherme de solidification, 

 doivent avoir l'allure indic[uée, dans la fig. 6, par la bande hétérogène 

 dans le voisinage du poiut J. Quand la température vient à dépasser 

 le point de fusion de la substance B, il apparaît encore une bande hété- 

 rogène dans le voisinage du point H, ce qui fait que maintenant la région 

 hétérogène se compose de deux parties, l'une voisine de J , l'autre de 

 IL Le champ liquide aussi se compose de deux parties séparées, mais 

 non le champ des cristaux mixtes. Quand la température s'élève, les 

 deux portions vont en se rapprochant l'une de l'autre et, à la tempéra- 

 ture maxima du système binaire J2^, elles se fusionnent au ])oint M'. 

 Ainsi qu'on le recouTiaît à la Pig. 6, l'isotherme de solidification et 

 l'isothernu; de fusion sont tangentes en M au côté ylB, une circon- 

 stance que l'on peut déduire des équations différentielles de ces courbes. 

 On tire notamment de (4) l'expression 



