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s. A. lî. SCHREINEMA.KEII,S, 



les points de solidification de tous les mélanges sont compris entre ceux 

 des deux composantes (7i et A); dans le second (AC) il y a mie fonte {>//) 

 dont la température de solidification est un minimum et dans le troisième 

 système [CS) une des fontes (M) présente un maximum de tempéra- 

 ture de solidification. Nous allons considérer de près quelques cas sim- 

 ples de ce type. 



Par élévation de température il se produit un premier contact des 

 deux surfaces dans le plan limite AC\ de sorte qu'à une température 



plus élevée encore il y a une courbe 

 d'intersection, qui iiboutit en deux 

 points do ce plan. Comme la surface 

 Ç( est la plus basse à Tintérieur de 

 cette courbe, les deux courbes limi- 

 tes do la bande hétérogène doivent 

 avoir, dans le voisinage du point m, 

 un(ï situation comme l'indique la 

 fi g. 16. A mesure que la tcm])éra- 

 ture s'élève davantage, le champ 

 liquide s'étend et la bande hétéro- 

 gène passe eu premier lieu par A ou 

 par C, suivant que c'est la substance J ou la substance C qui a le point 

 de fusion le plus bas. Dans la fig. 16 j'ai admis que A est la substance 

 qui fond à la plus basse température, car j'ai dessiné deux bandes se 

 terminant sur AC et AB. A des températures plus ha,utes encore la 

 bande passe d'abord par C et puis par B, ou inversement; enfin on 

 obtient des bandes qui aboutissent eu deux points du côté BC. 



Si l'on compare entr' elles les bandes hétérogènes dans le voisinage 

 des points m et M , on constate une grande différence au point de vue 

 de la situation des courbes limites. Pour les bandes voisines du point 

 m l'isotherme de solidification est la courbe intérieure; mais pour les 

 bandes voisines du point M c'est le contraire qui a lieu; là la courbe 

 intérieure de la bande est l'isotherme de fusion. Il y correspond cette 

 différence que les bandes dans le voisinage du point m, enferment le 

 champ liquide, tandis que dans le voisinage du point il/ elles enferment 

 le champ des cristaux mixtes. 



Quand la température s'élève davantage, la courbe d'intersection 

 des deux surfaces, et avec elle la bande hétérogène, se rapproche du 

 point M pour y disparaître. Il résulte donc de ce qui précède que 



Fig. 16. 



