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identifier ż et 9, en attribuant à ọ(ż) la forme linéaire (1 + «t); on a alors 
o'(t) ed et GK; 
valeur indépendante de la température. 
» En opérant sur lair atmosphérique, qui sert précisément à construire 
l'étalon de nos thermomètres, M. Regnault a pu vérifier la constance du 
rapport (7) pour les valeurs (— 10, + 30), (0, +100) et (0, + 200) suc- 
cessivement attribuées au système (0, 0”). On peut en conclure que, dans 
les limites de température thermométrique — 10 et + 200, l'air atmosphé- 
rique se comporte sensiblement comme un gaz parfait; mais il est clair 
aussi que ces remarquables expériences ne peuvent imposer aucune sujé- 
tion théorique à la nature de la fonction (4). 
» Toute autre hypothèse que celle de la forme linéaire (1 + xt) conduit 
à regarder C comme une fonction de la température, bien que K soit tou- 
Jours une constante; c’est ce qu'indique la formule (9). Soit, par 
exemple, 
(10) o(t) = ef!, 
forme exponentielle à laquelle conduisent les considérations exposées dans 
ma Communication du 20 décembre dernier; nous aurons : 
(11) DC) = pett Bee) = B(1 + a8), 
et, par conséquent, d’après les équations (3) et (8), 
; C = Be O y 
(12) Le 4 | Le 4 
C= ei = EE (1 + 00). 
» Les deux chaleurs spécifiques d’un gaz parfait deviennent donc des 
fonctions croissantes de la température. » 
ÉLECTRICITÉ. — Sur la nature des actions électriques dans un milieu isolant. 
Deuxième (') Note de M. A. Vascuyx, présentée par M. Cornu. 
« Si la matière pondérable d’un diélectrique terminé aux surfaces de 
divers conducteurs électrisés subit l’action, non pas de la force totale 
(*) Voir la première aux Comptes rendus, t. CIIL, p. 1186. 
