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SRE hate d'une fract devceuét St des chai 
P == Brk de s MAIS une iraction xp € CELLE IOorce, C est-a-aire SI C 1aq e 
tube de force élémentaire est soumis à une tension longitudinale ap et à 
une pression transversale de même valeur ap, ce diélectrique tendra à se 
raccourcir suivant les lignes de force et à se dilater dans les directions per- 
pendiculaires lorsqu'on le laissera libre de le faire. Pour un tube élémen- 
taire, les dilatations dans les divers sens seront, en désignant par & le 
coefficient de compressibilité cubique et par c le coefficient de contraction 
latérale : 
; ; de ap 1+26 . R 
Dilatation: linéaire....... —- sE zz Suivant les lignes de force, 
é 1-20 
ap ; He RE 
» K tag - suivant les directions perpendiculaires, 
& g 
š (A 
» a e a 2j SES 
» Quant à la dilatation totale du milieu, elle s'obtiendra en multipliant 
la dilatation 3 = par un volume infiniment pa du et intégrant dans tout le 
milieu 
Lfpares er En =) dS dn, 
dS étant la section droite et dn la longueur d’un tube élémentaire. Or on 
sait que cette intégrale n’est autre chose que z = - W, W désignant l'énergie 
totale due à l’électrisation des conducteurs. z 
» Si, en particulier, les conducteurs forment un donateur de capa- 
cité C, chargé à la différence de potentiel (V — V’), on a 
W=:C(V — V'}>. 
» Par suite, la dilatation totale est 
C 
za (Vo= VYR 
€ 
» Cette formule satisfait bien aux lois de la dilatation électrique déter- 
minées par M. Duter, à un coefficient près, qui n’a pas été calculé par ce 
savant. Pour compléter la vérification, il resterait à étudier : 1° l'influence 
de la nature du diélectrique ou du coefficient Æ; 2° la dilatation linéaire 
dans les diverses directions ; enfin à déterminer la valeur de «. 
