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» Un autre phénomène, découvert par le D" Kerr, montre que le diélec- 
trique interposé entre des corps électrisés se déforme et devient anisotrope, 
puisqu'il produit les effets de biréfringence des cristaux à un axe. Cette 
anisotropie est d'autant plus remarquabie qu'elle a lieu dans les fluides : 
sulfure de carbone, térébenthine, etc., que l’on ne réussirait pas à rendre 
anisotropes par des actions d’origine mécanique. La loi formulée par Kerr 
confirme la théorie précédente, comme il est facile de le constater. Mais il 
resterait à compléter les expériences de ce savant, à déterminer numéri- 
quement la grandeur des effets électro-optiques et à la comparer à celle 
des effets semblables obtenus avec des lames de verre ou d’autres diélec- 
triques soumis à des tensions longitudinales et à des pressions transver- 
sales connues : on pourrait ainsi arriver à voir si la théorie est complète- 
ment vérifiée par l'expérience et à calculer le coefficient x. 
» Le raisonnement suivant paraît devoir conduire à une détermination 
exacte de ce coefficient d'influence de la matière pondérable. Le potentiel 
V étant donné en chaque point du milieu, les tensions et pressions trouvées 
par le calcul sont égales à 
I aV \? 
= (or)? 
tandis que, si le milieu était le vide, c’est-à-dire était occupé par l’éther 
seul, on aurait 
» Tout porte donc à croire que, dans le milieu mixte, l’éther sera soumis 
aux forces p,, et la matière pondérable à l'excès (p — p) = «p: 
m EA 
ERE E 4 
P — Pi I 
HZ EF = 
P B 
Le coefficient « d'influence de la matière pondérable serait donc 
I I 
(1—5) ou (1-5) 
u n 
en admettant, avec Maxwell, que le pouvoir inducteur spécifique est 
égal au carré de l'indice n de réfraction. Ce coefficient est celui qui repré- 
sente également l'influence de la matière pondérable dans le fait de len- 
