(55 ) 
complète de cette tension est 
aQ / i A 2 
M za bA + 2TA , 
M étant la masse du corps, Q la quantité d'électricité que porte sa surface 
libre, et a et b deux constantes qui dépendent de la nature du corps. C’est 
seulement pour les corps de très grandes dimensions, chargés à un poten- 
tiel très élevé par rapport à leurs dimensions, que cette tension se réduit à 
la valeur habituellement reçue. 
» D’après la théorie de la capillarité, la surface de séparation de deux 
fluides de densité p et ọ' est donnée par l'équation aux dérivées partielles 
A (z -< w) + (¢' — 0)g3 = const., 
A dépendant uniquement de la nature des deux fluides. 
» M. Lippmann a énoncé, comme conséquence de l'expérience, que À 
dépendait de la différence électrique à la surface considérée. Pour les corps 
conducteurs, mon analyse, confirmant les anciennes manières de voir, 
montre que À dépend uniquement de la nature des deux fluides en contact, 
et nullement de leur état d’électrisation. Il n’y a donc pas de phénomènes 
électrocapillaires pour un système formé uniquement de fluides conduc- 
teurs sur lesquels l'électricité est en équilibre. 
» Si un pareil système est traversé par des courants permanents, la sur- 
a de séparation de deux fluides satisfait à l'équation aux dérivées par- 
tielles 
a(k +) + (9° — pgs =0 + 0i HEIS, 
A dépendant uniquement de la nature des deux fluides en contact, et i 
étant le flux électrique normal à la surface au point considéré. Grâce à la 
forme du second membre, on trouve que de semblables systèmes présentent 
des phénomènes analogues à ceux que présente l’électromètre capillaire 
dans le cas de l'équilibre électrique. 
» L'électromètre capillaire renferme un électrolyte. La surface de sépa- 
ration d'un conducteur et d’un électrolyte satisfait à l'équation aux dé- 
rivées partielles 
ARR) +(—6)82 ZT, 
A dépendant encore uniquement de la nature des deux fluides en contact, 
