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» Enfin, avant de terminer ces recherches, nous avons voulu nous rendre 
compté de la quantité dont la flexion de l’oculaire et celle de l'objectif aug- 
mentaient lorsque l’on surchargeait soit l’une, soit l’autre des deux extré- 
mités de la lunette d’un poids donné. Nous avons procédé par poids de 
10'8 et 2048 suspendus tantôt à un bout de la lunette, tantôt à l’autre, puis 
enfin aux deux bouts; et nous avons effectué quelques séries de pointés 
avec ou sans ces poids, la lunette visant toujours l'horizon sud. 
» D’après les conditions théoriques de l'appareil, si l’on suspend un 
poids P à l'objectif, les fils réfléchis ne changent pas; ét, pour le trait de 
l'objectif, la différence entre la lecture sans poids et la lecture avec poids 
donne l'augmentation de 1,07 fi. De même, si l’on suspend un poids P à 
l’oculaire, la différence entre la lecture des fils réfléchis sans poids et leur 
lecture avec poids donne l'augmentation de f., et pour le trait de l’objectif 
la même différence doit donner la même quantité. Si enfin l’on suspend 
un poids P à l'objectif, et un poids égal à l'oculaire, la différence entre la 
lecture sans poids et la lecture avec poids donnera l'augmentation de f, 
pour les fils réfléchis, et l'augmentation de f+ 1,07 fs pour le trait de 
l'objectif. 
» En opérant ainsi, nous avons trouvé que f. et f, augmentaient de 
quantités sensiblement égales pour des poids égaux, que cette variation 
était proportionnelle à augmentation de poids, dans les limites de l'expé- 
rence, et que pour 10" elle était égale à o”, 50. 
> Depuis les mesures de 1881, notre lunette ayant été surchargée d’en- 
viron 9*8 à ses deux extrémités, la flexion de l’oculaire et celle de l'objectif 
auraient dù croître de 0”,45. Or, dans l’ancienne lunette, on trouvait à 
l'horizon sud f.— 3”, 41, 3, 33. 
» Maintenant nous trouvons /,— 3",57, fo = 3";74; l'augmentation est 
donc bien sensiblement égale à celle que nous calculons a priori par ce 
procédé. 
» En résumé, notre lunette Bischoffsheim est donc construite dans des 
conditions absolument bonnes, puisque les flexions des deux extrémités, 
tout en étant considérables, suivent une loi de symétrie ‘presque absolue 
de part et d'autre du zénith; et que leur différence, c’est-à-dire la flexion 
astronomique, reste toujours presque négligeable. Notre appareil nous per- 
mettant de mesurer cette flexion pour toutes les positions de la lunette, ce : 
qui n'avait jamais été possible avant lui, nous pourrons donc sous ce 
rapport donner désormais à nos études une précision que l’on n'avait pu 
réaliser auparavant. C’est dans ces conditions que nous avons résolu de 
C. R., 1887, 1“ Semestre. (T. CIV, N° 3.) ie 21 
