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d’où l’on tire ce théorème de Dynamique 
(10) w*R +AxS =] a 
» XI. A chaque instant, la somme des produits géométriques de l'axe 
instantané par la résultante des forces extérieures, et de l'accélération angu- 
laire par la résultante des quantités de mouvement, est égale à la masse du 
corps multiplice par la dérivée, par rapport au temps, du produit des vitesses de 
rotation et de glissement. 
» XII. La propriété (V) se généralise. Si l’on prend pour centre de 
réduction des forces et des quantités de mouvement le centre de gravité du 
corps, l'équation (5) subsiste; donc, dans un solide libre en mouvement, à 
chaque instant, le produit géométrique de laxe instantané par l’axe. du 
couple moteur relatif au centre de gravité du corps est égal au produit géomé- 
trique de l'accélération angulaire par l’axe d'impulsion. relatif au méme 
point. 
» XII. La relation 
oXG = 1XxK 
subsiste aussi si l’on prend pour centre de réduction le point central de l'axe de 
Mozzt, pourvu que le centre de gravité du corps soit dans le plan passant par cet 
axe et par l'accélération angulaire. » 
PHYSIQUE. — Sur les lois de l'absorption de la lumière dans les cristaux et sur 
une méthode nouvelle permettant de distinguer dans un cristal certaines 
bandes d'absorption appartenant à des corps différents. Note de M. Hesri 
Becquerez, présentée par M. Friedel. 
« Les recherches que je poursuis sur. l absorption de la Libre dans les 
cristaux, et dont j'ai eu l'honneur de présenter plusieurs Extraits à l'Aca- 
démie, m'ont conduit aux lois générales résumées ci-après : 
» 1° Le spectre d'absorption observé au travers d’un cristal varie avec 
la direction de la vibration lumineuse 1 ReSMERe qui se propage dans ce 
cristal. 
pa Lös ere ou raies re au travers d’un même > opii 
dans le spectre, des positions fixes; leur intensité seule varie. e 
» 3° Pour une bande ou raie déterminée, il existe dans le cristal trois 
directions rectangulaires de symétrie, suivant l’une sierqnplless| la bande 
