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3z . . r + , . + 1) . 
» L'étude ainsi effectuée serait d'une rigueur absolue si l’on pouvait 
considérer langle « du double miroir comme un élément invariable; nous 
allons montrer comment on peut constater l'accroissement ou la diminu- 
tion dx de l'angle, si toutefois cette quantité dz existe, et en tenir compte 
; 4 A 
avec exactitude. En posant, dans l'équation (A), ‘X = 180° — X, z sera 
+ 3 À . , . 
égal à p et le facteur (cos pse: sin’ s'annule; alors, quelle que soit la 
valeur de L, on a toujours dA — o. Il en résulte ainsi une conclusion d’une 
importance fondamentale :-« Lorsque les latitudes des étoiles sont les mémes 
et que leurs longitudes différent de 180°, le grand cercle qui relie les deux 
astres échappe, à toute époque, à l’action de l’aberration. » En observant 
donc un couple d'étoiles zodiacales, on obtiendra, comme nous l'avons 
indiqué plus haut, des effets considérables de l’aberration, tandis que la 
mesure du couple d'étoiles sans aberration fera connaître la dilatation du 
miroir. Voici la série des équations qu’on obtient en mesurant les deux 
catégories de couples à deux époques différentes : 
Couple d'étoiles Couple d'étoiles 
avec sans 
aberration. aberration. 
Première époque. 
EN 
S , de 
l =y 2ksin =cosp', lje 
Deuxième époque. 
(4 - â A j 
l= y- 2k sin = cosp + dð + mi, l, =y +d +mt; 
d’où | 
(C) U — l= 2ksin$ (cosp — cosp) +d- mt, 
(D) l, — l= d+ mt. | 
A Vaide de l’ensemble des équations (D) on peut déterminer la valeur de 
det m. Portant la valeur de d dans les équations (C), on obtiendra les 
valeurs de $ et m. 
LA Dans l'intervalle d'environ quatre mois, la température subit des 
variations considérables et en combinant, par conséquent, deux à deux les 
observations effectuées dans l’espace de ces quelques mois, l'influence des 
mouvements propres sera peu sensible : il sera dès lors permis d'emprunter 
leurs valeurs aux Catalogues; car ils n’interviennent en moyenne, dans ce 
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