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face trop grande de la quantité fn dt pour la fermeture; de ne pas être 
pratiquement applicable en dehors d’une lenteur convenable du phéno- 
mène; d'être toujours, comme exactitude relative, subordonné à la rapi- 
dité variable des différentes phases du phénomène; de ne pas se prêter à 
toutes les vérifications désirables. 
» J'ai eu l’idée de faire varier à volonté la résistance totale R ou la force: 
électromotrice E, ou l’une ou l’autre, de façon à commander arbitraire- 
ment la marche graduelle du phénomène, et d'employer, pour observer e, 
une spirale induite indépendante. 
» Dès lors, n n'intervient plus pour fausser la valeur de e; le flux est dé- 
terminé facilement en chaque point du circuit magnétique; la force élec- 
tromotrice engendrée dans cette spirale part de zéro pour grandir avec la 
lenteur arbitraire que choisit l’expérimentateur. L’ordonnée peut rester 
constante, passer par un maximum ou par plusieurs, et revenir à o sui- 
vant une loi quelconque (*). 
» Nous avons ainsi complètement asservi les phénomènes, au point de 
pouvoir employer la méthode sur un noyau de fils de fer très fins qui, avec 
fermeture brusque, atteindrait instantanément l’état magnétique définitif; 
nous forçons le phénomène à durer le nombre de secondes qui nous con- 
vient, ne laissant croître č qu’à notre volonté. Ce cas particulier permet une 
vérification par comparaison avec la méthode usuelle de déflexion au gal- 
yanomètre périodique. | 
» Il est important de remarquer que, dans tous les cas, avec un noyau 
quelconque divisé ou massif, il suffit de changer la loi arbitraire de varia- 
tion du même courant final du système, pour constituer des vérifications du 
résultat numérique, aussi nombreuses qu’on le veut, par la méthode elle- 
même de /a servo-variation de l'induction. » 
(t) Traçant les courbes e — filt) ete + = f(t), nous aurons 
n= falt); 
51 nous avons aussi observé z — f,( t), nous pouvons tracer qi = fs(t) qui, avec l’inté- 
grateur, donnera l'énergie dépensée en chaleur dans le fer du noyau massif. Il est inté- 
ressant de comparer ce résultat avec cette prévision théorique que la grandeur de l'é- 
nergie en question, toutes choses égales d’ailleurs, variera proportionnellement à 
+ 
Ta . 
l'inverse de z. L'énergie d’excitation proprement dite s'obtiendrait par f'ei di. 
