( 569 ) 
» Cette équation, où # désigne une constante, démontre la proposition 
énoncée. » 
THERMODYNAMIQUE. — Sur l’entropie. Note de M. Féuix Lucas. 
« Prenant pour abscisse et pour ordonnée le volume V et la pression 
par unité de surface P d’un corps quelconque, traçons deux lignes iso- 
thermiques, caractérisées par les températures £ et z’, et deux lignes adia- 
batiques, caractérisées par les paramètres y et y’. Nous délerminerons ainsi 
un quadrilatère de Carnot; affectons l'indice 1 au sommet gauche supé- 
rieur (4,4) et les indices 2, 3, 4 aux autres sommets (4, p’), (Fkh 
(wu). | 
» La quantité de chaleur Q que le corps exige pour l’évolution réver- 
sible correspondant au segment isothermique (1, 2) dépend des trois va- 
riables indépendantes y, p’, t; on a donc 
(1) Q=x(u ut), 
y désignant une fonction inconnue qui dépend de la nature du corps con- 
sidéré. On trouve analoguement ` 
(2) © Q'= 7 Cu pr, €) 
pour l’évolution réversible correspondant au segment isothermique (4,3). 
» Le parcours du quadrilatère dans le sens du mouvement des aiguilles 
de la montre, en partant du sommet 1 pour revenir au point de départ et 
en supposant satisfaites les conditions de réversibilité du cycle, détermine 
le coefficient économique 
~ 
(3. Z Lt rt) 
? 2 Lu w’, €) 
qui, d'après le théorème de Carnot, doit être seulement fonction des tem- 
pératures zet z’. On a donc nécessairement 
(4) -aCe p’, t) = 10721108 
ẹ désignant une fonction indépendante de la nature du corps évoluant. La 
formule (3) se réduit alors à 
(5) en mr 
