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festes d’une oscillation analogue à celle du 23 février. Cette oscillation, qui 
correspond au tremblement de terre de Andalousie, s’est produite vers 
9"24%, avec une erreur possible de plusieurs minutes, parce que les con- 
tacts électriques du temps n'étaient pas encore installés. | 
» Le phénomène paraît ainsi plus général, et nous espérons, par une 
enquête étendue auprès des observatoires étrangers, qu’il sera possible 
d'en préciser davantage les conditions. » 
MAGNÉTISME. — Sur la détermination des pôles dans les aimants ; 
par M. Mascarr. 
« On sait, depuis les travaux d'Ampère, que l’action extérieure d’un ai- 
mant équivaut à celle de deux couches magnétiques, de masses égales et 
de signes contraires, distribuées sur sa surface suivant unè certaine loi. La 
distribution du magnétisme, c’est-à-dire la densité en chaque point des 
couches fictives superficielles, est définie quand on connaît les forces ex- 
térieures, mais par des fonctions très complexes qui n’ont été encore réso- 
lues dans aucun cas particulier. 
» Les méthodes généralement employées ne donnent que la composante 
du champ extérieur perpendiculaire à la surface de l’äimant; or il n’existe 
aucune relation simple entre cette composante et la densité de la couche 
fictive au point le plus voisin. : R 
» La détermination des pôles par la résultante des forces normales est 
aussi illusoire, et les autres méthodes proposées impliquent toujours 
quelque hypothèse sur l’état magnétique des barreaux. La méthode sui- 
vante me parait à l’abri de toute objection. | 
» Considérons, par exemple, un barreau cylindrique. En désignant par 
m la masse totale de magnétisme située sur une des moitiés de l’aimant, le 
flux de force émis par la couche fictive correspondante est 47m; appelons 
aussi f l’action moyenne des deux couches sur la section médiane s du 
barreau. Si l’on entoure le milieu de l'aimant par une bobine de n tours 
reliée avec un galvanomètre balistique et qu’on enlève brusquement cette 
bobine Jusqu'à une grande distance de l'aimant, la décharge induite est 
Proportionnelle au flux de forcé coupé par la bobine, c’est-à-dire 
na(4rm — fs) — hznm( 1 — E) 
