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du mouvement, on doit avoir l'égalité 
HR CS Re” pe 
(1) y7 = ymp + ysina 
ou bien 
(2) x = sin + sina = 2 sin (*Ż£) cos (À). 
2 2 
On a, de plus, d’après les angles de la figure, 
ER = et aze = : 
: 2 2 
et, par suite, 
(3) æ — 2sinX COSt; 
tel est le coefficient de 5 qui représente l’effet dû au mouvement du mi- 
roir. 
» Si l’on suppose maintenant que l’on remplace la mire terrestre par 
une étoile, source de lumière indépendante du mouvement, la lunette 
en L’, en faisant abstraction du miroir, donnera, comme précédemment, 
une aberration ÿsin?, mais sans valeur de signe contraire qui l’annule; 
i 
c'est l’aberration céleste ordinaire. : 
» D'autre part, si la lunette est placée en L, on aura l’aberration due 
+ + > j Pe + 
au miroir avec la valeur que l’on vient de déterminer, soit ÿ2sin} cosi,et, 
de plus, l’aberration produite dans la lunette par le mouvement suivant 
l'angle B, c’est-à-dire — ÿ sin B: ; 
» D'après ce qui précède (2) et (3), on est conduit immédiatement à la 
relation 
v p 
. ig . p 
SINE == PEE, 
Vy ÿ 2 SIA cos? 
y sinf. 
» Dans cette équation, le premier membre représente l’aberration pro- 
duite dans la lunette dirigée, sans le miroir, vers l'étoile. 
» Le second membre donne, par son premier terme, l'aberration pe 
duite par la réflexion sur le miroir et, par son second terme, l’aberration 
produite dans la lunette dirigée, avec le miroir, vers l'étoile; la somme 
de ces deux effets, avec leurs signes, représentant le phénomène total ob- 
servé avec une lunette munie d’un miroir. Cette somme ne diffère pas en. 
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