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» Il est remarquable que l'algorithme [w,, #,],, où l’on n'introduit pour 
Wp el w, que des puissances de &, suffise, avec des puissances de a,, pour 
représenter par des fonctions entières un grand nombre (et peut-être la 
totalité) des péninvariants connus. Ainsi, le péninvariant principal 
do don Ve 2n4, lon +. . 
de la forme d'ordre pair 27 s'exprime par +[1, 1], en écrivant, pour 
abréger, [| p, q], pour | 
I I 632) . . . 
5 a, a | . Le péninvariant principal 
; 
9 $ 
Ao donrs page: [27 — 144,4, +. .. 
I 
de la forme d'ordre impair 27 + 1 est égal à Sac; (2, 1]za+ı. Le discrimi- 
nant À de la forme cubique est donné par 
[3 1 —122a?[1, 1], + 57o[r,1l, x [r, 1}, }; 
l’'invariant T de la quartique par += 33a [1; 1]s— [2, 1] ls; la sources du 
covariant quadratique le plus simple de la sextique, par 
mw. 1294|1, 1]s — 2[2, ar |. 
, Lt r r . r . . r 
D'une manière générale, [ p, q], fournit un péninvariant de degré p + q et 
de poids r, renfermant a, mais, si l’on prend, par exemple, la combinaison 
(a = 1)a |1, Ilar — 2[2, Le 
il est aisé de vérifier que a, et @,,_, disparaissent, et qu’on obtient un pé- 
ninvariant de degré 3 et de poids 2r relatif à la forme d’ordre 27 — 2. Une 
circonstance analogue se présente évidemment avec beaucoup de combi- 
naisons d’algorithmes à valeurs plus élevées de p, q. » 
ÉLECTRICITÉ. — Mesure de la différence de potentiel vraie de deux métaux 
au contact. Note de M. H. Peccar, présentée par M. Lippmann. 
« On sait que les mesures électroscopiques ne fournissent que la diffé- 
rence de potentiel de deux métaux au contact, compliquée des différences 
de potentiel entre les métaux et le milieu isolant qui les entoure. D'un autre 
côté, le phénomène Peltier ne permet pas, ainsi que je l'ai montré (Journal 
de Physique, t. IX, p- 122), d'obtenir la différence de potentiel de deux 
C. R., 1887, 1“ Semestre. (T. CIV, N° 16.) 141 
