( 1269 ) 
deurs des différences étant de l'ordre de grandeur des erreurs expérimen- 
tales. 
» La détermination du magnétisme du système magnétique ouvert (dis- 
position ordinaire de la dynamo) est relativement plus facile; car, dans ce 
cas, le magnétisme rémanent est bien plus faible : dans notre cas et pour 
des intensités un peu fortes, le magnétisme rémanent ne représente guère 
que de 4 à 5 pour 100 du magnétisme total. Quant au flux total qui tra- 
verse les inducteurs dans les deux dispositifs, circuit magnétique fermé 
et circuit magnétique ouvert, on a trouvé que, pour l'intensité de 5 am- 
pères, le flux correspondant au premier cas n'excède que de 7 pour 100 
le flux obtenu dans le second cas. i 
» La figure ci-jointe montre les résultats obtenus avec le système ma- 
gnétique ouvert; les ordonnées représentent le flux total en unités C:G.S. 
1800 36%10 — 
EU Lo PT. aE 
go af agri 
vi pa TT qui à dete 
re. À ls RE 
1400 26 ers = 
` aAA pue, 7 
À as 24 Z e Le 
Sd - Et 
Ÿ À A LA ls ln. lbrmature 
_R 1000 201$ 2 Z Fire tens 
DS N LE mi MORE 
A 800 16 LX fá 
A> S aJ f, | 
Son VLE IAA 
K Sy i 
$ w 8 
200 4|% - 
f | ° Anipéres 
€ 1 2 3 4 5 6 X 8 9 "o : | 
» Un fil auxiliaire enroulé autour de l’armature a permis de mesurer le 
flux Correspondant. L’inspection des courbes montre que les ordonnées 
2 LI Í “por : 
représentant les valeurs de -z sont légèrement inférieures au flux maxi- 
mum qui traverse les inducteurs, comme cela doit être. Les variations de 
la courbe 5 suivent assez exactement les variations du flux dans l'arma 
ture. 
» On voit donc qu’il suffit de connaître le coefficient de self-induction 
d’une dynamo pour connaître en même temps, en valeur absolue, la va- 
leur moyenne da flux d’induction magnétique dont on dispose. 
