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poli; le point brillant qui s’y forme oscille pendulairement suivant une 
petite ligne verticale; avec une loupe on en observe l’image réelle, réfléchie 
sur le miroir concave du galvanomètre; on obtient ainsi une ligne lumi- 
neuse dont chaque point a pour abscisse verticale le mouvement pendulaire 
de l'aimant, et pour ordonnée horizontale la déviation du galvanomètre. . 
Le choix de la durée d'oscillation, voisin de + de seconde, permet une per- 
sistance visuelle suffisante pour donner l'impression d’une ligne continue 
sans empêcher cependant de reconnaitre le sens de la description de la 
courbe. Voici les principales expériences qu’on peut faire avec ces deux 
appareils et une boîte de résistances auxiliaires : 
» 1° Influence de la grandeur de l'amortissement sur la durée du régime va- 
riable.— On ferme le circuit du galvanomètre par l’un des circuits du solé- 
noïde, de préférence par celui dont la résistance est le plus faible (circuit C,), 
et l’on met l’aimant en oscillation : l’image atteint presque aussitôt une 
figure permanente ; le régime variable ne dure donc que quelques instants, 
et le régime stable persiste ensuite indéfiniment. 
» Les périodes d’oscillation de l'aimant et du galvanomètre n'ont pas 
besoin d’être très voisines ; elles peuvent différer de 10, 20 pour 100 et 
même davantage, sans que la synchronisation cesse d’avoir lieu rapide- 
ment, grâce à la grandeur du coefficient d'amortissement du galvanomètre 
fermé sur une faible résistance. 
» Si l’on introduit progressivement dans le circuit des résistances auxi- 
liaires, la durée du régime variable augmente parce que l'amortissement 
diminúe (en raison inverse de la résistance totale), mais le régime stable 
finit toujours par s'établir. Cependant, avec les grandes résistances, la 
durée du régime variable serait si longue qu’il deviendrait nécessaire, pour 
en observer la fin, d'entretenir les oscillations de la lame vibrante. 
» 2° Forme de la courbe : cas de l’ellipse. — La forme de la courbe dépend 
de la distribution magnétique de l’aimant et des trajectoires de ses points : 
on obtient des courbes particulières avec un aimant gros et court. Mais 
avec une aiguille mince et longue, dont l'extrémité décrit un élément d’axe 
du solénoïde, on obtient, comme dans les expériences de Lissajous, une 
ellipse parfaitement régulière ; on peut même la transformer sensiblement 
en un cercle en réglant l'intensité magnétique de l'aiguille ou la longueur 
du bras qui porte le point brillant. 
» Ce résultat est une vérification des lois précédentes : on sait, en 
effet, que la force électromotrice d’induction, et par suite l'intensité dans 
le circuit, sont proportionnelles à la vitesse du pôle d’aimant qui se dé- 
