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damné cette manière de voir, à laquelle il n’est plus possible d'ajouter foi 
depuis les nombreuses déterminations données par M. Pellat. 
» Sir W. Thomson a montré comment l'effet Peltier et l'effet analogue 
qui se produit entre deux parties inégalement chaudes d’un même métal se 
reliaient aux forces électromotrices thermo-électriques. J'ai montré dans 
un Mémoire spécial (') comment les principes du potentiel thermodyna- 
mique, dont j'avais développé ailleurs (°) l'application aux différences de 
niveau potentiel et au phénomène de Peltier, permettaient d'éliminer cer- 
taines difficultés que présentait la théorie de Sir W. Thomson. 
» Je me propose de montrer aujourd’hui comment les mêmes principes 
permettent de découvrir une relation entre l'effet Peltier et la différence 
de niveau potentiel entre deux métaux. 
» Un système étant formé de deux métaux A et B, à la température T, 
si l’on désigne par ® son potentiel thermodynamique sous la pression con- 
stante P, par c son volume, par U et S l'énergie interne et l'entropie qu’il 
posséderait s’il était à l’état neutre, par W son potentiel électrostatique, 
par ©, et 6, deux quantités relatives à chacun des deux métaux, par Q, et 
Qr les charges réparties respectivement sur chacun d'eux, par E l’équiva- 
lent mécanique de la chaleur, on a 
(1) - = E(U — TS) + Po + W+6,Q, +6: Qu. 
» Soient V, et V, les niveaux potentiels sur les deux métaux; £ une 
constante égale à 1 dans le système électrostatique. Lorsque l'électricité 
est en équilibre, on a 
(2) D =V, —Vi= (6, — 0). 
» Soit X l’entropie du système. On a 
(3) ETZ = ETS + H,Q, + HQs 
H, et H, étant des constantes spécifiques des deux métaux comme 8, et 6,. 
» Lorsque la charge Q, croit de dQ, aux dépens de Q,, le dégagement 
(1) Applications de la Thermodynamique aux phénomènes thermo-électriques 
(Annales scientifiques de l’École Normale supérieure, 3° série, t. IE, p. 405; 1885). 
(2) Le potentiel thermodynamique et ses applications, V° Partie, Chap. I. 
