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T + dt i ; 
laire du parallélogramme construit sur fet— comme côtés. Elle s'ob- 
tient donc par la même règle que l’action d’une force magnétique f sur un 
dv É : 
gr et tel a l'on ait 
ids = ~y - Seulement, pour un observateur placé le long de CT et re- 
er = courant č de longueur ds dirigé suivant —— 
ee o le sens de f, la poussée F a lieu vers sa droite, si que la 
poussée sur le courant č ds aurait lieu vers sa gauche. Si, au lieu d’une 
seule charge q, on en avait un nombre quelconque, f désignant la force 
électrostatique résultante, la force mécanique F serait encore donnée par 
la même règle. 
» Rerp one l'aimant par un courant équivalent, c’est-à-dire tel que 
lon ait It = + ; S désignant la surface embrassée par le courant et 4 le 
coefficient de la formule fondamentale de magnétisme (analogue à #). On 
voit que l’action exercée par le champ électrostatique sur le courant, 
lorsque l'intensité ¿ varie, est donnée par la formule 
I Ai a 
F — Fe fS gine: 
Elle est normale à f, ainsi qu’à l’axe du courant, et, par suite, est située 
dans le plan du courant č. 
» Le produit $% est, quel que soit le système d'unités adopté, le carré 
d'une vitesse a, dont la valeur numérique est, dans le cas de lair, 
3 X 10'° centimètres par seconde. Si donc on suppose la force f parallèle 
au plan du courant (0 = 2) l'impulsion totale subie par le circuit, lorsque 
l'intensité croit de o àt, est | 
r I à 
Í Fdt= } fsi. 
Pour un solénoïde droit, de longueur /, contenant N spires par unité de 
longueur, l'action serait multipliée par N? 
» Dans le cas où le champ électrostatique serait celui qui existe entre 
deux plateaux parallèles, situés à la distance € et chargés à la différence de 
potentiel V, on aurait 
AE o= ` pl fra Le. 
On peut donc se rendre compte de la NS de cette impulsion; elle 
