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est, en général, très minime, comme on peut s’en convaincre par des 
exemples numériques. 
» D’après ce que nous venons de voir, lorsque deux courants variables 
četi’ se trouvent en présence, les variations de l’un donnent naissance à 
un champ électrostatique qui agit sur l’autre. Ainsi deux solénoïdes fermés, 
qui n’agissent pas l’un sur l’autre lorsque les courants sont fixes, s’influen- 
ceront dans l’état variable. Cette action est d’ailleurs excessivement faible. 
On peut la calculer exactement comme l’on calcule l’action de deux cou- 
rants l’un sur l’autre. Par exemple, un solénoïde de section S,, contenant 
N, spires par unité de longueur, équivaut à un aimant dont le moment est 
N, Es 
par unité de longueur : soit in ds = A pour une longueur ds; et 
action ss cet aimant se calculant comme celle d’un élément de courant 
tds — Et, ainsi qu'on l’a vu plus haut, l’action réciproque de deux solé- 
noïdes CN SE Na: ad se calculera comme celle de deux courants, d’inten- 
N RES NS 
a aai T 
» En ce qui concerne l’action réciproque de deux aimants où courants 
variables, M. O+ Hertz avait émis déjà l'opinion que deux solénoïdes fermés 
doivent agir l’un sur l’autre pendant la période variable (Wiedemann's An- 
nalen et Journal de Physique, p. 4825 1835). 
sités ~, qui circuleraient le long des axes des solénoïdes. 
ÉLECTRICITÉ. — Sur la conductibilité des sels anormaux et des acides en 
dissolution étendue. Note de M. E. Boury, présentée par M. Lippmann. 
« La résistance spécifique r d’un sel neutre normal en dissolution 
étendue peut être représentée par la formule 
LES nl oct 1 + Km” 
(1) PES TA, E TEET 
qui se déduit de celles que j'ai indiquées antérieurement ('). m est le 
nombre Me de sel en grammes par litre de dissolution, et doit 
(1) Voir Comptes rendus, t. CI, p. 1097 et 1372, et Journal de Physique, 2° série, 
t VE, p. 5 | 
C. R., 1887, 1“ Semestre. (T. CIV, N° 25.) 207 
