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» Il résulte de ce mode de figuration qu’une oscillation quelconque, 
pendulaire ou amortie, est représentée par un vecteur, c’est-à-dire par une 
droite ọ issue d’une origine fixe mesurant l'amplitude à l'époque z et faisant 
à > ont , , . 
avec une direction fixe un angle o=? mesurant le temps écoulé depuis 
un déplacement nul. On peut ainsi utiliser toutes les relations simples que 
fournit la composition des vecteurs. 
» 1° Force instantanée périodique appliquée à une Drciatipn penihana 
pier — Considérons d’abord le cas extrême où l'amortissement est nul : 
à une époque donnée, représentée par l'angle o = y OM (fig. 1), l'oseilla- 
tion étant figurée par le vecteur OM (dont l’abscisse OP mesure le dépla- 
cement et ordonnée PM, divisée par K, la vitesse), la force instantanée 
accroît brusquement la vitesse PM de MM’, sans que le déplacement OP 
soit modifié; l’oscillation subséquente est représentée par la projection 
du point M’ qui décrit le cercle de rayon OM’ d’un mouvement uniforme 
tel que, après le temps T, le point M’ revient en M’ et le dépassé si le sys- 
tème reste libre. 
» Mais, au bout du temps 6 (la figure suppose © > T), lorsque M’ est 
arrivé en M,, une nouvelle percussion a lieu qui ajoute à l’ordonnée de M, 
l'accroissement constant M,M', = u, et ainsi de suite. On voit que, à 
chaque percussion, l'amplitude OM et la phase sont modifiées de quan- 
tités différentes suivant l'angle w, ce qui constitue un régime varı iable 
pour le mouvement ES URR du système. 
paa 
pn 
miam ma 
on trouve B = 4, w — 27 7 A = A sint, ainsi que (8) et (9). (Voir Annales de l’Ob- 
servatoire, Mémoires,:t, XII, p. A .161.) 
