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s'établir. Nous retrouvons ici le résultat prévu par la théorie générale, à sa- 
voir que le régime stable ne peut s'établir qu'avec une oscillation amortie. 
» La phase varie aussi périodiquement, mais de deux manières, très diffé- 
rentes suivant le rayon du cercle indicateur. Si l’origine est extérieure au 
cercle, cette phase, mesurée par l'angle du vecteur avec la ligne du centre, 
oscille entre les valeurs angulaires correspondant aux tangentes menées 
de l’origine au cercle : il y a donc une sorte de synchronisation périodique 
avec une erreur alternativement positive et négative. Si, au contraire, 
l'origine est intérieure au cercle indicateur, la phase varie d’une manière 
continue avec le temps : le système perd ou gagne une période T à chaque 
période &, suivant le sens de la description du cercle. Le système échappe 
donc à la liaison synchronique, et la synchronisation, même imparfaite, du 
cas précédent, est impossible. 
» Il importe de remarquer cette conséquence curieuse, que, l'impulsion 
synchronisante restant la même, le choix des conditions initiales peut con- 
duire à l’une ou à l’autre de ces deux espèces de régimes périodiques. 
» Remarque. — Pour la simplicité de la démonstration, on a supposé une 
force à la fois instantanée et très petite : on démontre aisément que ces 
deux restrictions ne sont pas nécessaires, à la condition de remplacer l'in- 
tensité ude la percussion par le produit du moment de la force (constante 
pendant l'intervalle de temps 2 ò) par deux fois le sinus de T et l’époque de 
la percussion par l'époque moyenne de l’action. 
» 2° Force instantanée périodique appliquée à une oscillation faiblement 
amortie. — A l'époque w, l’oscillation est figurée par le vecteur OM 
Fig. 2. 
(Jig: 2) + l'accroissement MM! de la vitesse ‘est porté sur l’ordonnée 
oblique PM; le déplacement de M’, représentatif detl oscillation subsé- 
