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sur une droite faisant avec l'axe représentatif des vitesses le mémeiangle y,- 
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(14) ang y = T bat 
que la spirale fait avec le rayon vecteur du point asymptotique. | 
Elle est décrite par ce rayon vecteur avec une vitesse angulaire con- 
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stante <Æ : 
» L'existence d’un point asymptotique démontre intuitivement que le 
mouvement tend vers un régime stable, c’est-à-dire vers une oscillation 
pendulaire simple représentée par le vecteur OC du point asymptotique : 
l'amplitude limite est donc w et l4 phase limite 27% = y, expressions (15) 
et (14). 
» La vérification de la théorie générale est donc complète; elle va même 
plus loin qu’on ne pourrait s’y attendre, car elle s'étend jusqu’à l’identifi- 
cation des expressions (13) et (14) respectivement avec (5) et (6), p. 1409 : 
il suffit, en effet, dans ces dernières, de négliger 4? T° ou 42e? devant 47 
et © — T devant T ou 6. Cette identification prouve que la percussion 
instantanée équivaut ici à une force périodique pendulaire. 
» La discussion de la spirale indicatrice montre que, pendant le régime 
he il peut se présenter deux cas différents suivant que les volutes de 
la spirale parcourues par le point représentatif embrassent ou non lori- 
gine : le système oscillant peut donc, pour certaines conditions initiales, 
échapper d’abord complètement à la liaison synchromique; mais la synchro- 
nisation parvient toujours à s'établir, d'abord imparfaite et périodique, 
finalement parfaite et stable. 
» Verifications expérimentales. — En raison de l'importance et de la 
simpheitë de ces résultats, j'ai cherché une vérification expérimentale dé- 
cisive : j'ai pensé qu'elle ne laisserait rien à désirer si le système oscillant 
enregistrait lui-même son indicatrice de synchronisation. L'application de 
la méthode optique et des phénomènes décrits précédemment (p. 1466), 
jointe à l'emploi de la Photographie, m'ont permis d'atteindre ce résultat. 
_ » Le système oscillant choisi est un lourd pendule battant à peu près la 
seconde CT — 2 He); les oscillations sont amorties par un barreau ai- 
manté, fixé transversalement à la tige, dont l’un des pôles o oscille dans 
l'axe d’un tube de cuivre rouge, ou mieux d’un solénoïde à circuit fermé : 
cette dernière disposition permet de faire varier le coefficient d’amortisse- 
ment (d’ailleurs toujours très faible) entre de’grandes limites, par l'inter- 
