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couples B;— P; opposés, et la différence de potentiel qui s'établit entre eux est pro- 
portionnelle à la différence de température £ — £,; on la mesure au moyen du galvano- 
mètre par la méthode de compensation. Il est facile de s'assurer que cette différence 
de potentiel augmente sous l'influence du champ. 
» Prenons à titre d'exemple une expérience dans laquelle on avait à 
peu près AB = BC = 0®,02. Le champ valait environ 7800 C.G.S. (Les 
différences de température sont exprimées en microvolts.) 
poy t— t, 
En l'absence du champ A tee 1990 272 
Atoe le comp.. di notes ei 2060 583 
Si l’on désigne par æ la distance AB, on peut exprimer 4, et t, en 
fonction de ż par les formules 
der. kiste e 
’ ` Z % 
d’où l’on tire 
t Me d, 
š f FE Leur e 
fga L ppe 
» On obtient deux valeurs différentes de a suivant que l’électro-aimant 
est ou non excité, et le rapport des conductibilités correspondantes a pour 
expression 
L a 
— = a? =Z 0,86. 
» La conductibilité électrique d'échantillons de la même nature diminue 
en moyenne de 16 pour 100 (au lieu de 14) dans les mêmes conditions. 
» Je suis porté à croire que cette divergence peut être attribuée, d'une 
part, aux particularités de l'échantillon, et, d'autre part, aux diverses 
causes d'erreur de l'expérience actuelle et, en particulier, à ce que léga- 
lité de AB et BC n’était pas exactement réalisée. 
IL. — Déviation des lignes isothermes. 
» Une lame de bismuth ayant environ o™, 12 de longueur, 0",05 de lar- 
geur et 0®,003 d'épaisseur, est disposée normalement aux lignes de force 
d’un champ très étroit, et l’on y admet, comme tout à l’heure, un flux de 
chaleur. Une sonde thermo-électrique est appliquée en un point A. 
» Il est facile de constater que la température de ce point varie, en: 
général, quand on excite l’électro-aimant et en tout cas lorsque l'on ren- 
verse le champ. 
