( 1785 ) 
» Reportons-nous à la figure ci-jointe, où les grandes flèches courbes 
indiquent le sens du courant magnétisant, La ligne ee AB est déviée 
comme le serait une ligne équipotentielle (phénomène de Hall ); elle prend 
la direction A'B’. Mais, en vertu de la diminution de conductibilité, elle se 
transporte en A”B”. On observe donc en A la différence des deux effets: 
METT TTN 
100e 
on sh leur somme en B, s'il n'était plus commode de renverser 
le phénomène en inversant le champ. 
» Il existe un point tel que A dont la température ne varie pas anit un 
champ de direction convenable. La connaissance de ce point permettrait 
de calculer langle AOA’; mais il est plus facile de le déterminer par le 
renversement du champ. On élimine ainsi l'effet de la diminution de con- 
ductibilité, et l’on observe une variation de température 6 double de celle 
qui est due à la déviation étudiée. 
» Connaissant la température moyenne T du point À dans le champ, le 
coefficient a’ correspondant, et la largeur Z de la lame, on calculera la dé- 
viation à au moyen des deux formules suivantes : 
l= r 
mes 2 i, rro 
» Remarque. — MM. Ettingshausen et Nernst ont tiré d'expériences qui 
ont, avec les miennes, la plus grande analogie, des conclusions inverses 
ou To exactement négatwes. 
> Ils affirment, par exemple, que la E tisbátisn des températures ne 
arie pas sous l'influence du champ. Il est probable que ces observateurs 
ont opéré dans un champ de direction constante, et placé par hasard leur 
sonde thermo-électrique au voisinage du point signalé plus haut, dont la 
température est en effet invariable. » 
C R., 1889, r Semestre. (T. CIV, Ne 95.) 229 
