( 1857) 
h sa hauteur (c’est celle du cylindre); 
0 sa température supposée constante pendant un temps très court dt. 
» Cette couche reçoit de celle'qui la touche intérieurement une quan- 
tité de chaleur mesurée par le produit 
di 
2 rrhn T dt. 
D'autre part, elle cède à la couche immédiatement extérieure une quantité 
de chaleur exprimée par le produit analogue 
d(6 + dû 
2r(r+ dr)hn 2 ) dt. 
La perte totale, différence des deux produits précédents, se réduit à 
do æ9 
(1) 2747 drS + rp) de 
» Mais si, pendant le même temps dt, la température de la couche a 
diminué de 5 dt, la quantité de chaleur perdue s’exprimera aussi par le 
produit 
(2) D dt x 2rrh dry 
3 dt 
(y désigne la chaleur spécifique, et 3 la densité du corps). 
» En égalant les deux expressions (1) et (2) de la chaleur perdue, on 
obtient l'équation différentielle 
I 
(3) as t p dr n di 
» IL. Dans nos travaux antérieurs (Notes du 5 avril 1880 et du 17 dé- 
cembre 1883, et thèse inaugurale du 29 juillet 1882), nous avons montré 
qu’à partir d’une valeur suffisamment grande du temps on a 
(4) = Per 
P variant d'une couche à l’autre. Remplaçant dans l'équation (3) les déri- 
vées tirées de l'expression (4), on obtient l'équation 
