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taine enveloppe ; alors, pour obtenir la surface dans l’intérieur de laquelle 
il disparaîtrait au bout du temps ż, il suffirait de décomposer la valeur 
initiale de D"-"@æ en parties dont chacune serait uniquement sensible 
dans l’intérieur d’une sphère infiniment petite, et représentée par une fonc- 
tion de la distance au centre de la sphère. Cette décomposition pouvant 
toujours s'effectuer en vertu des formules que, j'ai données dans les séances 
précédentes, on déduira immédiatement du théorème 1° la proposition 
suivante 
» 2° Théorème. Si le phénomène qui dépend de la valeur de D;—'@æ, et 
paraît ou disparait avec elle, n’est primitivement sensible que dans un 
volume fini terminé par une certaine enveloppe, pour obtenir la surface 
dans l’intérieur de laquelle ce même phénomène disparaîtra, au bout du 
temps ź, il suffira de transporter cette enveloppe dans l’espace, de ma- 
nière que chacun de ses points décrive une droite égale et parallèle au 
rayon vecteur OA mené de l’origine O des coordonnées à un point quel- 
conque A de la surface des ondes qui aurait cette origine pour centre. La 
surface cherchée sera la moins étendue de celles que limitera de toutes 
parts l'enveloppe ainsi transportée, dans les diverses positions qu'elle 
pourra prendre, eu égard aux diverses positions du point A. 
$ II. Limite extérieure des ondes représentées par une équation caractéristique 
y 
jomogène. 
» Considérons de nouveau la fonction principale æ déterminée par la 
formule (3) du § I", c’est-à-dire par l'équation 
LE De m m a(s + ot) O(s + ot) j 
(1) o D AEF LPU mS, sin p dp dq,. 
o. 
dans laquelle on a 
(2) u = cosp, v = sinp cosg, wW = sinp sing, 
(3) ç = ux + ey + wz. 
» Si l’on pose, pour abréger, 
(4) ' s = ç + ot, 
