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avec les solides moléculaires, qui les engendrent par apposition. On voit 
en outre qu’il faut reprendre, avec cette connaissance, les observations de 
mesures qui ont été précédemment faites sur la marche de la lumière dans 
les différents corps cristallisés, afin de dépouiller leur action moléculaire 
de ces effets de masse qui s’y combinent. Cela est surtout essentiel pour 
les corps dont action doublement réfringente est faible. Indépendam- 
ment des nouvelles données que cette reprise des anciennes expériences 
pourrait vraisemblablement fournir à la théorie de la lumière, elle ache- 
verait de fixer avec une éntière certitude les lois physiques du mouvement 
des rayons lumineux dans les cristaux ; lois qui, pour les cristaux à deux axes 
surtout, ne sont pas encore établies par des mesures assez complètes. » 
CALCUL INTÉGRAL. — Sur la réduction nouvelle de la fonction principale 
qui vérifie une équation caractéristique homogène, et sur les conséquences 
qw entraine cette as Le PRE M. pe si Caucar. 
« Dans le dernier Da Ea j'ai annoncé une réduction nouvelle 
de la fonction principale qui vérifie une équation caractéristique homo- 
gene d’un ordre donné n, Pour obtenir cette réduction, et la déduire de 
l'intégrale double, à l'aide de laquelle j'ai précédemment représenté cette 
fonction , il suffit de supposer infiniment petit le rayon £ de la sphère dans 
laquelle se trouve renfermé l’état initial, et en dehors de laquelle s’évanouit 
la valeur initiale de la dérivée de la facti principale de Pordre n —1. 
Si l’on nomme surface des ondes celle que j'ai désignée sous ce nom en 1830, 
il suffira de promener sur cette surface le centre d’une sphère dont le 
rayon serait £, pour que cette sphère engendre une onde qui aura partout 
la même épaisseur égale au diamètre de la sphère. Or, de la réduction que 
j'ai obtenue, il résulte que la dérivée de la fonction piintpaló de Pordre 
n— 1 se réduit pour les points situés dans l’intérieur de cette onde à une 
quantité infiniment paie. et pour les points situés hors de cette même 
onde à une quantité tpetite d’un ordre plus élevé. Mais, cette der- 
nière pouvant toujours être négligée par rapport à une quantité infiniment 
petite d'ordre moindre, on doit en conclure que la dérivée de l ordre ma 
de la fonction principale s'évanouit toujours hors de londe 
avons parlé, quelle que soit sa forme, et même entre les di 
de cette onde; par conséquent elle s'évanouit, dans 
pour tous les points qui ne sont pas infiniment 
