Cor) 
menée par un point quelconque à la surface LMN sera en même temps 
normale aux deux enveloppes, qu’elle traversera en deux points dont la 
distance sera le diamètre 2s de la sphère génératrice. L'espace dont il 
s’agit sera donc une espèce d’onde qui offrira partout la même épaisseur. 
Ajoutons que, pour obtenir l'enveloppe extérieure ou intérieure de cette 
onde, il suffira de promener dans l’espace le plan représenté non plus par 
l'équation (7), mais par la suivante 
(10) ux + oy + wz =b Œs, 
c'est-à-dire, d'éliminer les angles p, q entre cette équation et ses, deux 
dérivées relatives à ces angles. L’équation (9) elle-même sera celle d’un 
plan tangent à l'enveloppe extérieure ou intérieure de londe, et séparé, par 
la distance s, du plan parallèle et tangent à la surface LMN. 
» 5° Théorème. Les mêmes choses étant posées que dans les théorèmes 3 
et 4, et la distance s étant très-petite, ainsi que p, si le point (x, y, 2) 
devient le sommet d’un cône à base finie, circonscrit, non plus à la sur- 
face LMN , mais à l'enveloppe extérieure de l’onde, dont l'épaisseur est 25, 
Paire de contact de cette enveloppe et de la surface conique se réduira 
sensiblement à une ellipse, et l'aire de cette ellipse sera sensiblement égale 
au produit 
© ( enr s) , 3 ` 
P désignant toujours la distance du point (x, y, z) à la surface LMN. 
§ If. Théorèmes de calcul intégral: 
» Considérons lintégrale définie 
(1) Jit) dx, 
dans laquelle 
£, x 
désignent deux valeurs réelles de la variable x, et f(x, t) une fon 
réelle des deux variables x, ż liées entre elles par une certaine équ 
caractéristique 
(a) AE F (æ, t) =D, : ront 
