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l'équation de cette Surface. Si l’on pose s = 0; la formule (16) se réduira 
simplement à l'équation (12) qui représente la surface des ondes; et les 
deux surfaces représentées par les deux équations 
(19) Sl, Ja 2, tyms jh nv, I(E, Sa 6) 2 6, 
seront précisément les enveloppes intérieure et extérieure de l’espace 
traversé par une sphère mobile dont le rayon serait représenté par la va- 
leur numérique de s, et dont le centre se promènerait sur la surface des 
ondes. Ajoutons que l'équation (8), quand on y considérera æ, y, z comme 
variables , sera précisément celle d’un plan perpendiculaire au rayon vec- 
teur OI et tangent à la surface LMN représentée par l'équation (16). Soit T 
le point de contact de cette surface et du plan dont il s’agit. La parallèle 
menée par le point T au rayon OI sera normale, non-seulement à la sur- 
face LMN, mais aussi à la surface des ondes qu’elle rencontrera en un cer- 
tain point D; et la distance TD sera précisément la valeur numérique de s. 
Cela posé, pour obtenir, au bout du temps ż, les diverses positions du 
point T correspondantes à des valeurs données de 
XL, Ji z ets, 
il faudra évidemment circonscrire à la surface LMN un cône qui ait pour 
sommet le point donné À dont les coordonnées sont £, y, z. Le point T 
pourra être l’un quelconque de ceux quì, appartiendront à la courbe de 
contact 
PEF. 
de la surface LMN avec la surface conique circonscrite. Si d’ailleurs on 
mène, 1° par les divers points 
EET Tir 
des normales à la surface LMN; 2° par l’origine des coordonnées 
rayons vecteurs i , it 
y È 
Oi OOP; 5 
parallèles à ces normales, les points 
1 yh ; al- 
BT, Peo a 
