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s— = €, On aura donc 
` dus Le . 
(24) g skt — © cos dds; 
puis en remettant pour © sa valeur, et faisant passer hors du signe f 
tous les facteurs distincts de s et de Il(s), c’est-à-dire tous les facteurs 
qui resteront sensiblement constants entre les limites s = — 6€, $ = p, on 
trouvera définitivement 
n= Eo 7 
(25) g Z = cosd f s (s)ds. 
s —: 
— Dir (u, v, W, #0) 2r 
Il est important d'observer que, dans la formule (25), la quantité p, ou la 
distance du point A à la surface des ondes, est précisément ce que devient 
la valeur de s donnée par équation (8) ou (9), quand on prend pour 
x, y, Z les coordonnées du point A. Ajoutons que si lon considere les 
quantités p et s comme infiniment petites du premier ordre, la valeur de, 
donnée par la formule (25), sera généralement du même ordre que le pro- 
duit de T (s)par l'intégrale 
fS! s= e), 
qui est elle-même une quantité infiniment petite du second ordre. 
» Lorsque le point A est situé au bout du temps £ sur l'enveloppe exté- 
rieure de londe dont l'épaisseur est 26, ou en dehors de cette enveloppe, 
on a 
p= eé où p >é; 
duit à 
T sn cu 
c'est-à-dire à zéro, attendu que I(s) est une fonction paire de s. Donc, 
lorsque le point À, étant très-voisin de la surface des ondes, reste extérieur à 
Ponde dont l'épaisseur est 26, la quantité £, ou plutôt sa valeur approchée, 
s'évanouit; c'est-à-dire que ® acquiert alors, ou une valeur réelle ou une valeur 
nulle, ou du moins une valeur infiniment petite d’un ordre supérieur à celle 
et, dans l’un ou l’autre cas, l'intégrale que renferme la formule (25) se ré- 
