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dont la première pourra être généralement réduite à la formule 
(28) qæ=Ë QD; -"n(s). 
Fu, v, w, a) 
Il y a plus: la formule (27) pourra elle-même, dans beaucoup de cas, être 
réduite, sans erreur sensible , à la suivante 
os 2e: . HS A tas 
(29) WE jy mil LE (F(u, v, #, oer pp, AOL da 
Si l’on applique au second membre de celle-ci ła méthode de réduction ci- 
dessus appliquée au second membre de la formule (11), on parviendra non 
plus à équation (20), mais à la suivante 
anm cos Q 
- (30) De EF, r EE on Dp —* s I (8). 
gas ces diverses formules , la valeur de s est toujours celle que fournit 
l'équation (21). 
» La formule (30), comparée à la Fomalé (28) fournit le moyen de re- 
connaître les rapports qui existent entre les. lois de propagation et de pola- 
risation relatives d’une part aux ondes planes, d’autre part aux-ondes courbes 
dont l'épaisseur est infiniment petite. C’est, au reste, ce que nous explique- 
rons plus en détail dans un autre article. 
$ Il. Extension des formules établies dans le premier paragraphe. 
» La formule (11) du paragraphe précédent se rapporte au cas où la 
valeur initiale de # est représentée par une fonction paire du rayon vec- 
teur r, ou, ce qui revient au même, par une fonction de 
= x + y" + 2. 
Pour plus de généralité, on pourrait supposer que la valeur initiale de 
de la forme 
8=f"1("), 
la lettre I] indiquant toujours une fonction paire, 
