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seront, deux à deux, égales aux signes près , mais affectées de signes con- 
traires; et par suite la formule (5) pourra être réduite à 
ge (r — at) D (r — at) 
r + 
(7) Die = È (F (u, v, w, a)jò 
» Cela posé, concevons qu’à l’origine du mouvement la valeur de D; 
représentée par TI (r), soit toujours nulle hors des limites très-rapprochées . 
La valeur générale de D" œ s’évanouira évidemment, au bout du 
temps #,. pour tous les points qui ne se trouveront pas renfermés dans 
Pèpaisseür d’une onde comprise entre deux surfaces sphériques dont les 
équations seront de la forme 
r= øt — é, r = ot + e; 
elle s'évanouira donc pour tous les points situés, par exemple, entre deux 
ondes de cette espèce, ou en dedans de Ponde la plus petite. Mais on ne 
pourra en général en dire autant de la valeur de æ, qui, en vertu des for- 
mules (4) et (7), sera 
t (ES)? (r—as) N (r—os) 
(8) 5 -ai pus v, w, &))æ fr 2...(n— 9) Fr ds, 
u, ce qui revient au même, 
I 
EO oera). 
F (r—Ss — gl)" 
sI (s) ds. 
T's pi Sec 
Si de cette dernière formule on veut en particulier déduire la sacar de æ 
correspondante, 1° à un point situé en dehors de toutes les ondes, 2° à 
un point en en tn de la plus petite on trouvera dans le premier cas 
me. N. RS # 5. 
RÉ n E + 
* 
(10) eat ie e 
et dans le second cas 
f 
