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trorsum a le sien contenu dans ce dernier plan. Ces deux rayons ainsi con- 
trairement polarisés cheminent à travers le premier quartz en suivant très 
sensiblement la même route et atteignent la surface de séparation des deux 
prismes. Ils ne peuvent franchir intégralement le second quartz, car il y a 
opposition absolue entre leur gyration propre et celle des elliptiques ulté- 
 rieurement possibles; pour suivre la loi d'équivalence, il faut remonter 
aux constituants de chaque vibration elliptique. Dans le sinistrorsum, la 
vibration rectiligne, qui forme le grand axe, engendre les deux elliptiques 
inverses 
7, = COS, | Ya =R COSE, 
x, = — ksinë, | Xi =k Hug: 
» La seconde vibration rectiligne donne 
i ap 4 
T,=kcosé,. f X= k costé, 
r 
y= — k’ sinë, | yy kanë. 
4 
» Les deux elliptiques sinistrorsum ne changent pas de vitesse à leur pas- 
sage dans le second prisme, parce qu'ils sont rayons ordinaires, comme le 
sinistrorsum primitif, Quant aux dextrorsum, devenus rayons extraordi- 
naires, ils sont retardés et s’écartent de la direction axiale. 
» Le dextrorsum primitif engendre pareillement quatre elliptiques, dont 
les équations sont : À 
t,;=—ço0sE; : Ly = k? cosë, 
PV = — ksiné, | Var kawi 
et 
Fam KC0sE,: Vo DOS, Le 
x = — ksiné, ; a Siné: 
_» Ces deux dextrorsum deviennent rayons extraordinaires et continuent 
leur route sans déviation; les sinistrorsum, devenus rayons ordinaires, 
s'éloignent de la direction axiale en sens contraire des dextrorsum du pre- 
mier groupe. En définitive, dans les images latérales, nous avons, d’une 
part, un dextrorsum qui peut s'écrire 
X = Econ, EN 
Y = siné, | 
et, d'autre part, un sinistrorsum 
A = cos, 
= ksinë. N 
