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» Les expressions qui viennent d’être données présentent une particula- 
rité remarquable : pour u = 6, © = o, elles sont non pas nulles, maïs posi- 
tives. Un solide placé immobile et abandonné à lui-même dans un milieu 
satisfaisant aux conditions précitées se mettrait immédiatement en mou- 
vement. 
L'action d’un milieu résistant sur un solide qui y est plongé n’est donc 
pas nécessairement une action retardatrice, elle peut, dans certains cas, être 
accélératrice. 
» Les mêmes expressions des variations d'énergie permettent d'arriver 
aisément à la proposition suivante, que nous citerons parce qu’elle con- 
tribue à faire comprendre pourquoi nous avons dit plus baut que le cas 
particulier étudié dans le présent Mémoire paraît se rattacher à la théorie 
des phénomènes naturels : 
» Lorsqu'on abandonne, dans un milieu (jouissant des propriétés limites 
ci-dessus définies), un nombre quelconque de sphères (ayant chacune son 
centre de gravité confondu avec son centre de figure) animées de vitesses 
de translation et de rotation quelconques, tout le système tend de lui-même 
vers un état d'équilibre dynamique stable, caractérisé par la suite d’éga- 
lités 
MM ge = Myu] + K my’; 
4 K 1 
M, M, M',... étant les masses des sphères; Mu’, M'w°?, M’u”?,.. les va- 
leurs moyennes d’énergie de translation de ces sphères (dans l’état d’équi- 
libre dynamique). 
» Les vitesses de rotation des sphères demeurent ce qu 'elles étaient pri- 
mitivement. 
» L'identité existant entre les égalités que nous venons d'écrire et celles 
qui sont les conséquences algébriques de la loi physique, dite loi d’Avo- 
gadro et Ampère (*), donne lieu de penser que les expressions des variations 
PRE nd 
trouve en état de moyen mouvement permanent. Dans le cas où le solide serait en état de 
mouvement varié quelconque, la théorie ici exposée ne saurait être considérée, en général, 
que comme approximative, son degré d’approximation étant d’autant plus grand qué # est 
lui-même plus grand. 
(1) Des formules bien connues 
N” M”u”? 
NM u° N’ M'u’? 
Br, pry” — nn 
PV BES P'V'— 
applicables à des masses quelconques NM, N'M’, N’M”,..,, de gaz parfaits pris à des pres- 
