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suite, d’après la loi de Ohm, 
TET RENÉ 
(12) CPD RERE 
où, d’après (3), (1) et (2) 
ES IyRR'v 
T KK(E+R+R') 
(13) € 
» Il faut dès lors que l’on ait 
(14) C = o0 
ou 
KK'{E +R+R') 
5 = os La. 
(15) ÿRR'v 
Le cas où c = o est celui dans lequel 
K'(E+R+R') 
6 RS ie d 
kos. 5 1, R 
en appelant I, la valeur de I pourc =o. Pour le comprendre, rappe- 
lons-nous que nous ne supposons aucun magnétisme rémanent. Pour toutes 
les vitesses rentrant dans le cas de (16), la machine ne produit aucun cou- 
rant. Quand cette limite est dépassée, l'équilibre électrique dans le circuit 
devient instable; un courant infinitésimal, prenant naissance dans un sens 
ou dans l’autre, croît rapidement en intensité jusqu’à ce qu'il soit li- 
mité par l'équation (15), en raison de l’affaiblissement de I qu'il pro- 
duit : aussi, en considérant I comme une fonction de c, nous avons, dans 
l'équation (15), l’expression mathématique de l'intensité du courant pro- 
duit par la machine dynamo-électrique quand elle a atteint sa période 
d'action régulière, En transportant l'expression (15) dans l'équation (10), 
nous avons 
(17) r= ns 
équation que tout Je monde connaît comme étant celle qui a été donnée, 
il y a quarante ans, par Joule. 
» Dans la machine dynamo-électrique à dérivation, le courant total c de 
la bobine active se divise en deux courants, € dans l’électro-aimant in- 
