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point d’application de la pression élémentaire, dP, dont il s’agit d'étudier 
les effets, et À, 1 les deux coefficients connus d’ élasticité du corps, 
db [Ar - u dlog(z + r)], 
u = — |z + ll 
| ru | dx dz À +p dx 
(1) lé dP [ dr uw  dlog(z+r) 
Lo Zu dé. ia dy z 
z dP Fd?r 2) + Su 1 
DM — da 7 
ET À + ka 1 
Or si l'on considère, dans le corps, des couches de matière parallèles à sa 
surface, rien n’est plus simple que de calculer, au moyen de ces formules de 
u, y, W, la pression qu’exerce chacune de ces couches sur celle qui la sup- 
porte ou qui est contigué et plus profonde. 
» En désignant par p,, Py, pz les trois composantes par unité d'aire, en 
un point quelconque, de cette pression, on aura, toujours avec les notations 
de Lame, 
és D a div du” 
er sr ssl ap? 
dy dw 
(2) p=-T,=—p( F + T), 
dw 
PE E 
ll 
du dw | 
où ô Baieri la dilatation cubique z + z + Tå et les formules (1) 
donneront, tous calculs faits, 
3dP à x 3dP > y SdP z z 
(3) aaa Lr Re SRE DS E 5x Pr 
» Donc la pression normale dP, exercée en un point de la surface, se trans- 
met, de chaque couche à la suivante, sous la forme de pressions obliques, dirigees 
, , ? 2 4 3dP à 4 
exactement à l'opposé de ce point, et égales, par unité daire, AEE esl 
à-dire proportionnelles à la pression extérieure donnée dP, eten raison composée 
inverse du carré de la distance r au méme point et du carré du rapport de cette 
distance à la profondeur z de la couche. 
» D'après les deux dernières lois, si l’on mène, dans le corps, des sphères qui 
lui soient He au ass d Re de la Le dP, la te suppor 
(y i Comptes rendus, 20 mai 1878 et 7 avril RE ÉXIOEVE, gi p. 1260, ett. 1xxxvin, 
p.741. 
