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; étant Ja capacité de B, et Cf le coefficient d’induction de B sur A. Il s’agit 
de démontrer que C} = C;. Superposons ces deux états d'équilibre, nous 
aurons un nouvel état d'équilibre, caractérisé par les charges M, et M, sur 
les conducteurs A et B, 
Ma = CV, + CV: 
0) My = CSV, + CV. 
L'énergie électrique actuelle W du système est, par les équations (1), de la 
forme | 
(2) W= IMV =V ) +. VV, + sVr. 
» Actuellement, faisons subir au système une déformation infiniment 
petite, en produisant, par exemple, un très faible déplacement relatif des 
conducteurs. Les charges ne changeront pas, les potentiels seuls varieront, 
et la variation correspondante de l’énergie sera 
SW = 1M,0V, + £ Ma0 V a. 
Ainsi ¿M4 et 4M, sont respectivement les coefficients différentiels partiels 
de la fonction W, par rapport aux potentiels V, et V,. Différentiant donc (2) 
par rapport à V,, on trouve pour le développement de M, 
2rV; + tV;; 
de même, différentiant par rapport à V,, on trouve pour le développement 
de M; 
tV, + 28V, 
Enfin, comparant ces résultats avec les équations (1), on voit que 
c’est ce qu’il fallait démontrer. » 
OPTIQUE. — Le spectroscope à vision directe, à spath calcaire: 
Note de M. Cu.-V. Zenczr. 
« Je me suis proposé de chercher des substances biréfringentes autres 
que le quartz, pour la construction du parallélépipède de dispersion, afin 
de rendre le spectroscope plus puissant et plus commode pour les recherches 
