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2 . ` 
Po =W yz Il y aurait là quelque chose d’analogue au mouvement du pé- 
1 
rihélie. 
» On pourrait encore prendre F, = 0, F, = 
1 + 3 cos(Xo +c) 
J. - A » en re- 
0 
a 
présentant approximativement par àv, + © le double de l’angle formé par 
les rayons vecteurs de la planète et du corps troublant. Posant alors 
fa =(M — y.) p, l'équation de l'orbite deviendrait 
d (2) 3 
ro P SA | Poe B E A 
a + en a LT LC), 
et l’on trouverait 
3 (Le | 
Lin eos, Ra Rare. 
T, Mg Pi 
it alors (S _ Rd a) à la place de ©. 
» On se nor du cas de l’ellipse stone et l’on trouverait 
3 À 
r, en fonction de la variable w=v, v2 » en posant = z 3+ Dh wae) 
0 
» Au lieu de considérer f, comme une constante, on se aussi faire 
h= Mp = ‘7 en définissant w par la relation 7 = — YMp, puis 
3p ee heeri 1+ 3 cos(àw + c) 
F = r? F,= p r` g 
o 
On trouverait alors 
Lu A SA. À n D ses 
Po = Ww + sin ( w +c), - Mp° 
et r, serait donné par l'équation 
G) 
p. 34 E , 
Der AS z] [i + cos (sp h c) | + k- 3k cos{ àw + c)| h 
C, R., 1882, 2° Semestre. (T. XCY, N°3.) 10 
