f 259 ) 
du 
» La dilatation linéaire = = (x + at) + ÿ(x — at) est donc 
du i £ 4 t LÉ A f ( + r wA i PH € 
Lin À datent) a Mn ed dl ri 
» Le produit Eu Z ~- représente l'effort supporté par la section correspon- 
; Er- c 
dante de la barre, et, comme on a posé f(t) = 5 il est visible que 
Eo = SHARE eRES -2— 1) 
-= Fħ(1+ 2- *) — r(t — -2 že 
“t a 
. . l 
» Si lon fait, dans cette formule, x =l, on trouve Eo “Fi, 
comme cela devait être, 
» Si l'on y fait x = o, on obtient l'effort ne par la section d’encas- 
trement. 
a 51 
(Eo) =2F(s - $) -ar À) +art-#)- 
W a a 
Sinara Sal L 
» Tant que ż reste inférieur à z> le premier terme du second membre 
t 
est seul différent de zéro, de sorte que l'effort supporté à l'instant ż par la 
section encastrée est double de la valeur que possédait la force à l’in- 
Stant £ — = 
« 
» La vitesse du mouvement vibratoire est donnée par la formule 
du t À 
| = a[v(x + at) — 4 (x — at)], 
d'où l’on tire 
» Si l'on fait x — /, on trouve 
CE ae apetak Lh—ag(e— +) + 
. l E + 51 
» Lorsque £ est inférieur à 2°, tous les termes du second membre sont 
(14 
9 >» 
Gi Ra 1683, 3 Semere: (T. XCV, N° 6.) 7 
