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de déterminer le mouvement du système, en supposant que la masse étran- 
gere demeure, après le choc, invariablement reliée à la tige. 
» On a, comme précédemment, 
pgh =o P(E por = p> E) 
en outre, la quatrième équation de condition peut s'écrire 
(1) (l+ at)+y4(l— at) +ro(l+ at) + rY#{l— at) — f(t) = 0, 
en posant 
Eog Tw gE(2) 
= =}? 
as ` Ila? = F(t}; 
Ha? mn 
. ; 2l ` ii ; ; 
t variant entre zéro et —, Ņ'(Z — at) est nul d’après les premières équations 
de condition ; par suite, il en est de même de {/(7 — at), de sorte que lé- 
quation (1) se réduit à une équation linéaire du premier ordre en g’, et l'on 
obtient par l'intégration 
jé 
D(1+ at) = ae" d dafl) dt + Aer, 
À désignant une constante que la condition spéciale à l'instant ¿ = o0, où le 
La . A] LA ` V La : 
choc est supposé commencer, oblige à prendre égale à =» V étant la vitesse 
de la masse étrangère au moment où elle vient frapper la tige. 
» Il reste à montrer comment on calcule les fonctions ©’ et y’ quand # 
+ pii > vai 
devient supérieur à —.» 
«a 
PHYSIQUE. — Expériences hydrodynamiques (*) : imitation, par les courants 
liquides ou gazeux, des fantômes magnétiques obtenus avec les courants élec- 
triques ou les aimants, Sixième Note de M. C. Decnanme. ( Extrait.) 
« 1° Pour imiter, par voie hydrodynamique, les lignes de force d’un cou- 
rant électrique, dans un plan perpendiculaire à sa direction, il suffit de souffler 
doucement, par un tube de verre effilé, un courant d’eau continu, perpen- 
diculairement à une plaque couverte d'une mince couche de minium délayé 
(1) Comptes rendus, séances des 13 et 20 février, 6 et 13 mars, 13 avril 1882 ; t. XCIV, 
p. 440, 527, 643, 722 et 1067, 
