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graphiques fort multiples et d'nne longueur excessive. Une solution en 
. . . A Ta CR PE 
termes finis, se simplifiant pour le cas- extrême de = comme infiniment pe- 
1 
tit, est donc une chose fort désirable. 
» 6. Or, nous l'avons obtenue, en mars 1868 (Comptes rendus, p. 670), 
pour un cas très analogue, celui où les barres sont libres toutes deux. In- 
diquons donc ici les transformations délicates qui ne lont pas été. 
» Nous prenions l’origine des x à l’eéstrémité de la barre heurtante, 
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alors appelée a,. En supposant = un grand nombre entier, et en appe- 
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lant į, ï deux antres nombres entièrs quelconques, dont le premier est 
zéro pour ¿ — 0, et le second pour £ = 273, nous'avons obtenu les expres- 
e , : du; 3 À £ € 5 4 . da, 
sions suivantes des, vitesses g, == -z et des dilatations linéaires J, = — —* 
d'un élément de la barre heurtée, en faisant 
(14) Fe Pet re Prao 
mea Prazo 
eten noüs aidant, pour la clarté, de'cés'diagrammës qui représentent, par 
des droites inclinées en deux séns opposés, les'trajéctoires qu’on aurait pour 
les parcours, tant directs que réfléchis; des têtes dés ébranlements si 
les deux barres étaient AE Pi a e un mouvement uniforme perpendi- 
culaire à jeur longueur. 
ms di 
(15) Entre les instants ż = 0 et tF A V= 0, j= 0 
À xan oee 
Entre les instants £ = ——— et £= 27, — x 
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£ — A A n T= a b, 
(16) / De t= e + air, a t = © Fali t Ito 
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WE y k= ui Vv í ry. 
rit +r 3 PR D Er LAr, 
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Entre les instants £ = 27, — t et t= 27 + 
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à t= a(i i)ti+ 
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De ż= git HH u 
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{= x a 
amet A+ 1j —— 
2 
(17) © a der ar, Lait, — 
(c’est-à-dire pour tout point qui, dans le diagramme, se trouve à l'intérieur du 
losange limité par les droites que représentent ces quatre équations), 
T =A: TAE s y t=r\" =] 
p= ERR i fiir a i EE oak int 
Pan a (EE) 
