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un devoir en le remerciant publiquement, devant l’Académie, pour les faci- 
lités qu’il a mises à notre disposition avec autant d’empressement que de 
libéralité. Elles nous ont permis d’organiser sur tous les points les moyens 
financiers de départ, d'arrivée et les ressources d’installation. » 
MÉCANIQUE. — Sur le choc des corps imparfaitement élastiques; 
par M. H. Resar. 
« I. Perte de force vive résultant du choc de deux corps considéré au point 
de vue le plus général. — A la fin de ma dernière Communication, J'avais 
proposé, sous toute réserve, un mode d'évaluation de cette perte, basé sur 
une extension quelque peu arbitraire donnée aux résultats auxquels on 
arrive dans le cas du choc direct. J’ai en vue, dans cette nouvelle Note, de 
justifier cette méthode, en lui faisant toutefois subir une modification en 
ce qui concerne le terme relatif à l’action tangentielle développée au point 
de contact ou point de choc. 
». Soient, pour une molécule de masse m de l’un on l’autre corps, 
Ovo, Ov,, Ou les droites, menées par un point O, qui représentent res- 
pectivèment les vitesses #, avant le choc, P après le choc, u à l'instant 
de la plus > grande compression; 
Davis v — v, la vitesse perdue pendant le choc; 
Po = Mt vo — u la vitesse perdue dans la première partie du choc; 
Pi = V, u = v, — u la vitesse gagnée dans sa seconde partie; 
Io, L les projections des points v, et g, sur la direction de Ou. 
» Il paraît plausible de supposer que g, est directement opposé à Qos 
que, par suite, les points vo, 4, v, sont en ligne droite, et enfin que 
» Si, en généralisant l’idée de Navier relative au choc direct, nous posons 
Pi — 705 
n étant un coefficient dont les limites sont o et 1 et qui est censé avoir la 
même valeur pour toutes les molécules m, nous aurons 
(1) Z p= 
Des relations 
=u tp H au.ul, v=u+ g?— ou.ul,, 
