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En vertu de la seconde des formules (5), on a, pour l'impulsion de l’action 
tangentielle moléculaire, | 
J = sing fFdt = sing MV,. 
La formule (4) donne ainsi 
, 12 12 2 R? 2 2 
MAN rY or War Mark g) 
Fe  M'(V, —V,) + MVI+ MT (pt + gi)] — 2w sing MV,, 
MEN VHN + F, EN EN) 
— (1+ IAE + in + qi) + 2wsino MV,= 0. 
En remplaçant dans cette dernière formule V, p,, q, par leurs valeurs en 
fonction de V, déduites des équations (6), et remarquant que 
b? + e° = R? sin? g, 
on trouve 
(7) 2V, — (1 + e) (1+ fp + Æsinte) V,+ 24 sing = 0. 
Cette équation s'applique à l'instant de la plus grande compression en y 
remplaçant V, par la vitesse V que possède alors le centre de la bille, et 
en y faisant £ — 1; on a ainsi 
(8) 2V, — a(r + w Asinte) V + 2#sin9 = 0. 
De la comparaison entre cette formule et la précédente, on déduit 
(9) V; = 
ce qui n’est autre chose que la valeur de V, qui se rapporte au cas du 
choc direct. 
» Comme les composantes normales des vitesses au point de choc sont 
égales, pour la queue et la bille, à l'instant de la plus grande compression, 
on a Vcoso = V'coso, ou V = V', en désignant par V’ la vitesse de la 
queue, Si donc on remplace V,, V, par V dans la première des for- 
