mules (6), on trouve 
(10) v= (1). 
Nous avons donc enfin 
(11) karr egt 
EDI H = 
et, en se reportant aux formules (6), 
2ckV, 2bAV; 
(12) P: = 5 q =— 
A : M a à M 
(1+6) +F arn e, 
» Nous prendrons, avec Coriolis ES si Moi et nous aurons 
perte HER ph 3 
np 29 CV, 25 bV 
as Di PER 2 a om 
En ce qui concerne le mouvement que prend la bille sur ia tipik à la 
suite du choc, on devra se reporter an théorème de J.-A. Eulers: dant je 
n'ai pas ici à m'occuper. » 
(1) On pourrait peut-être émeftre un doute sur la compatibilité des équations (8) et(9), 
qui SR que l’on ait 
w — k sine V, 
mais il est facile de s'assurer que cette condition est remplie. Por tons, à cet effet, à partir 
du point de choc A et en allant vers le centre, une longueur AB—1; é'evons en B une 
perpendiculaire à OA jusqu’à sa rencontre C avec l'horizontale de A. Nons avons géomè- 
triquement se 
- BE — AB “iisa CA, 
et, de plus, 
Ni EI 18 Sin Si 
CA = te BC = tango. 
Soient «, B, y les angles formés par.BC ou ww avec Oz, Oy, Oz. Les projections de AB 
; : b C oa 
sur Oz, Oy, Oz étant respectivement Cos p, — rer À il vient 
b p 
tang = — cos? + Gip tango cosß = R’ tangg cosy = g?’ 
i b c 
, cosa = sino, Cosb — R coto. cosy = go'e 
En désignant par p'et q les composantes de la rotation de la bille suivant O yet Ozà 
