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stances spectrales extrêmement petites, des anomalies permanentes de dis- 
persion, d’où provient la superposition des rayons de longueurs d’onde iné- 
gales, superposition devenant plus dense et plus serrée à mesure que l’on 
s'approche du côté ultra-rouge du spectre solaire. Cette superposition des 
rayons pourrait expliquer pourquoi, dans le spectre de réfraction, les cou- 
leurs les moins réfrangibles n’ont pas la même pureté que dans le spectre 
de diffraction. 
» La dispersion totale peut s'exprimer par la formule très simple 
ni: sie 
dans laquelle w désigne l'indice de réfraction, £ la longueur d’onde exté- 
rieure, À le coefficient de réfraction et B le coefficient de dispersion. 
» Le coefficient de réfraction A reste toujours constant pour toutes les 
valeurs possibles de +, la densité du milieu réfringent étant supposée con- 
stante. 
» Le coefficient de dispersion B devient également constant, aux mêmes 
conditions, quand nous considérons uniquement le système régulier de 
dispersion, Pour le système irrégulier, ce coefficient devient au contraire 
variable et dépendant de g. 
» Les valeurs de A et B sont du reste déterminées par des grandeurs qui 
dépendent de la constitution moléculaire et physique du milieu réfrin- 
gent. 
» La formule empirique 
= const., 
g 
généralement connue comme l'expression de la grandeur spécifique de la 
réfraction, peut se dériver par approximation directement de l'expression 
de A. Elle n’est qu'approximativement constante, comme le montre aussi 
l'expérience, et elle désigne en réalité une valeur relative et approxima- 
tive de l’action moléculaire du milieu réfringent sur la lumière. 
» Enfin nous montrons, par la nouvelle théorie, que la dispersion 
Prismatique, entre autres propriétés jusqu'ici inconnues, possède des li- 
mites distinctes, et que sa limite inférieure (à l’ultra-rouge) se détermine 
par l'expression 
© —= 1 +A. » 
