(617) 
» De son intégration résulte que le rapport des dénominateurs, on 2, 
reste constant. Ainsi, pendant toute la durée du choc, la direction du frotte- 
ment esl constante et ne dépend que du mouvement relatif des deux corps à l'in- 
slant où le choc commence. Ce théorème est dù à Coriolis, mais il l’a seule- 
ment démontré dans le cas de deux sphères identiques. 
» En prenant maintenant un nouvel axe des y parallèle au frottement, il 
sera facile de déterminer en fonction de celles qui précèdent les valeurs 
de 63 Gos Pos Qos n,» Gos Pho qh qui se rapportent à cet axe et sa perpendi- 
culaire, valeurs que nous considérerons, par suite, comme connues. 
» Comme nous avons maintenant Z = o, nous pourrons faire abstrac- 
tion de &, &’, p, p', puisqu'ils restent constants et qu’ils ne donneraient, par 
suite, aucun terme dans l'équation des forces vives. Nous ferons remor- 
quer que la condition p, = o se réduit à la suivante : 
/ 
Go — So = Rpo + RP. 
» De ce qui reste des équations (1), (2), en y faisant Y = / X, on déduit, 
en les intégrant entre les limites de la durée du choc, 
M(x- X)=— fXdt, (qi — de) — — f [ X dt, 
M'R' 
(6) M{n—n)=—-ffXdt, ~ (1—1) =S SX dt, 
MQu—X)= JSXdt; 
M'(4,— w) = SS Xde 
» En prenant pour inconnue principale 
(7) o, = Xo — Xi 
les équations précédentes dovnent 
Á Jk 
No — N =] 04 o o 
(8) } — aE a. 
Xoo ko u C bL r Et 
de FM 
a 
» Au moyen de ces valeurs, et en se reportant au théorème de Kænig, on 
trouve pour la force vive perdue par les deux corps à la fin du choc 
(a) Mw, (A > Bo, |, 
