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déplacements. Mais l’un ou l’autre de ces corollaires étant inadmissible, 
il suit de là une deuxième contradiction. 
» À l'hypothèse précitée de la constance du courant, joignons maintenant 
celle d’un conducteur homogène ou non, mais de forme allongée et de 
très petites sections relativement à sa longueur, et ajoutons-y la suppo- 
sition d’un isolement complet de ce conducteur, empêchant toute déperdi- 
tion extérieure d'électricité. Il est admis comme rationnel (quoique ce soit 
loin d’être évident) que le flux se meut alors norualement aux sections 
droites du conducteur et que, par suite, ces sections deviennent des sur- 
faces de niveau. En pareil cas, si l’on ajoute aux diverses conditions pré- 
cédentes celle d’une égale intensité du courant sur tout son circuit, les 
équations (1) et (2) conduisent à la formule bien connue 
(3) = — 
e s'appelle ici force électromotrice totale de la portion de circuit considérée. Son expression 
Es ay | 
la plus générale est -5 T —— dn, et convient non seulement au cas d’un conducteur 
dn 
hétérogène, mais encore au cas où il existe des chutes brusques du PRE en divers en~ 
droits de ladite portion. 
r, de son côté, constitue la résistance afférente à. cette même portion, et sa cata sai se 
representer par 
p P > J5 axs 
» Avec les définitions précédentes, la formule (3)}ést, à la rigueur, logi- 
quement applicable au circuit complet d’une pile formée de couples de 
Volta dont les extrêmes sont réunis par un long fil. Mais il n’en est plus 
de même pour les piles à liquide; et ce n’est que par empirisme qu'on 
emploie alors la formule en question, et non comme une conséquence 
permise de la loi de Ohm. Aussi la fraction de r'afférente à l’intérieur de 
la pile cesse présentement d’avoir une signification nette, ainsi du reste 
que la force électromotrice concernant cet intérieur. Enfin l'étude de cette 
même force oblige de recourir à la loi expérimentale de Joule, etse trouve 
par suite entachée des erreurs de principe, que nous allons relever dans 
la démonstration a posteriori de cette loi. 
VI. Pour la démonstration dont il s’agit, on part du travail élémen- 
taire d'W produit dans le temps dt, par les forces agissant sur chaque élé- 
ment dq de masse électrique du courant; et l’on écrit 
(4) < AW a 716 NE: — dqdY. 
